/dT=3R/热功量=3·8.3·107/（4.2·107）≈6
将其带入方程9a1即方程9a2：
k=α·4N-2/3·n·υ-1/3
KCl来，跟据斯特的数据，其本征频率n3.5×1012，将KCl相关实验数据带入方程9a2KCl的导热系数方程9a2a：
k=α·4·（6.3·1023）-2/3·3.5·1012·（74.4/2.2）-1/3=α·0.0007
惜的是上述方程9a2a给的终结果常温测KCl的导热系数 k=0.016差距较，且方程9a2明在杜隆-珀弟定律的适范围内，导热系数 k与温度关，实验结果却明导热系数与温度反比关系，因此，上述的推导程在相关环节存在关键漏洞：
“是，热导率比跟据我们的论证应预期的。这不是全部。按照我们的公式， k在杜隆-珀弟定律的适范围内应该温度关。，按照欧肯（Eu）的结果，结晶非导体的实际幸是完全不的， k近似按1/T变。
我们由此必须结论，力力解释非导体的热导率（注：这篇论文的努力方向）。必须加一句，量的量化分布假设在欧肯结果的解释方不任何贡献（注：量论此目力）。”
了寻找热导率 k近似按1/T变的原因，爱因斯坦祭了量纲论证的绝技，是哪个影响因素导致此结果。
首先，单原固体绝缘体来，爱因斯坦认其单位计的热导率 knat依赖四个变量：
d（相邻原间的距离，量纲ι），
一个原的质量，量纲，
n(原的频率，量纲t-1)，
τ(温度的量度，量纲ι2t-2)
其量纲表达式方程10：
knat=C·d-1·n1·j·（d2n2/τ1）
方程10的关键因素是函数j，按力模型其常量，按照欧肯（Eu）的实验结果，其正比的宗量（理解广义的变量），满足热导率 knat反比绝温度：
“式C是一个数量级1的常数，j是一个先任的函数，按照力模型，它必须是一个常量，果假设了原间的弹幸力的话。
是，按照欧肯的结果，我们必须令j正比它的宗量，便 knat够反比绝温度的量度τ（注：τ=RT/N）。”
将函数j计入常数，则方程10变方程10a：
knat=C·d1n3τ-1
方程10a的参数C是方程10常数C函数j的乘积，其数量级依1。
（注：在论文校的注，爱因斯坦函数j进了一番详细的解释：
“果 j（n/n0）代表一个必须设即频率v频次的函数，Φ（n0/T）代表频率n0的单频结构的比热，则该单频结构的比热公式
τ=∫（0，∞）Φ（n0·x/T）·j（x）·dx
来表示。
果设定函 j（x）数是宗量11/2具有异零的值，人们到斯特的公式。”）
将方程10a由单位计转热流单位卡，温度摄氏度， M，υ，T来代替 d，τ，单位计的热导率 knat变热导率 k，则方程10a变方程10a1：
k=1/（4.2·107）·R/N··（υ/N）1/3·n3·N/RT=-4/3/（4.2·107）·（M·υ1/3·n3）/T
方程10a1表示了热导率 k、原量M、原体积υ本征频率n间的关系，通这一方程计算KCl导热系数 k273=C·0.007，实验测的 k273=0.0166，两相照，方程10a1参数C2.37，数量级1，这明上述量纲论证是靠谱的，在方程10a1的评价展望，爱因斯坦结束了论文：
“实验 k273=0.0166，C确实数量级1。我们必须这一况支持了我们的量纲论证的基础的假设。实验将必须决定C是不是在某程度上依赖材料的类（注：方程10的关键因素函数j常量是正比的宗量）；
理论的任务将是适修订分力，使它给比热定律及来此简单的热传导定律（注：果方程10的关键因素函数j正比的宗量，则分力需在有基础上修正）。
布拉格，19115月”
19115月4，《物理鉴》收到了爱因斯坦这篇布拉格首文、固体比热容二论文《关固体分热运的初等观察》，论文终7月25表。
将其带入方程9a1即方程9a2：
k=α·4N-2/3·n·υ-1/3
KCl来，跟据斯特的数据，其本征频率n3.5×1012，将KCl相关实验数据带入方程9a2KCl的导热系数方程9a2a：
k=α·4·（6.3·1023）-2/3·3.5·1012·（74.4/2.2）-1/3=α·0.0007
惜的是上述方程9a2a给的终结果常温测KCl的导热系数 k=0.016差距较，且方程9a2明在杜隆-珀弟定律的适范围内，导热系数 k与温度关，实验结果却明导热系数与温度反比关系，因此，上述的推导程在相关环节存在关键漏洞：
“是，热导率比跟据我们的论证应预期的。这不是全部。按照我们的公式， k在杜隆-珀弟定律的适范围内应该温度关。，按照欧肯（Eu）的结果，结晶非导体的实际幸是完全不的， k近似按1/T变。
我们由此必须结论，力力解释非导体的热导率（注：这篇论文的努力方向）。必须加一句，量的量化分布假设在欧肯结果的解释方不任何贡献（注：量论此目力）。”
了寻找热导率 k近似按1/T变的原因，爱因斯坦祭了量纲论证的绝技，是哪个影响因素导致此结果。
首先，单原固体绝缘体来，爱因斯坦认其单位计的热导率 knat依赖四个变量：
d（相邻原间的距离，量纲ι），
一个原的质量，量纲，
n(原的频率，量纲t-1)，
τ(温度的量度，量纲ι2t-2)
其量纲表达式方程10：
knat=C·d-1·n1·j·（d2n2/τ1）
方程10的关键因素是函数j，按力模型其常量，按照欧肯（Eu）的实验结果，其正比的宗量（理解广义的变量），满足热导率 knat反比绝温度：
“式C是一个数量级1的常数，j是一个先任的函数，按照力模型，它必须是一个常量，果假设了原间的弹幸力的话。
是，按照欧肯的结果，我们必须令j正比它的宗量，便 knat够反比绝温度的量度τ（注：τ=RT/N）。”
将函数j计入常数，则方程10变方程10a：
knat=C·d1n3τ-1
方程10a的参数C是方程10常数C函数j的乘积，其数量级依1。
（注：在论文校的注，爱因斯坦函数j进了一番详细的解释：
“果 j（n/n0）代表一个必须设即频率v频次的函数，Φ（n0/T）代表频率n0的单频结构的比热，则该单频结构的比热公式
τ=∫（0，∞）Φ（n0·x/T）·j（x）·dx
来表示。
果设定函 j（x）数是宗量11/2具有异零的值，人们到斯特的公式。”）
将方程10a由单位计转热流单位卡，温度摄氏度， M，υ，T来代替 d，τ，单位计的热导率 knat变热导率 k，则方程10a变方程10a1：
k=1/（4.2·107）·R/N··（υ/N）1/3·n3·N/RT=-4/3/（4.2·107）·（M·υ1/3·n3）/T
方程10a1表示了热导率 k、原量M、原体积υ本征频率n间的关系，通这一方程计算KCl导热系数 k273=C·0.007，实验测的 k273=0.0166，两相照，方程10a1参数C2.37，数量级1，这明上述量纲论证是靠谱的，在方程10a1的评价展望，爱因斯坦结束了论文：
“实验 k273=0.0166，C确实数量级1。我们必须这一况支持了我们的量纲论证的基础的假设。实验将必须决定C是不是在某程度上依赖材料的类（注：方程10的关键因素函数j常量是正比的宗量）；
理论的任务将是适修订分力，使它给比热定律及来此简单的热传导定律（注：果方程10的关键因素函数j正比的宗量，则分力需在有基础上修正）。
布拉格，19115月”
19115月4，《物理鉴》收到了爱因斯坦这篇布拉格首文、固体比热容二论文《关固体分热运的初等观察》，论文终7月25表。